安徽师范大学精品课程 物理与电子信息学院 电动力学 主讲人:王中结 |
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【教学目的】 通过本章教学,使学生了解电磁场的规范特性,推迟势的概念,电磁波是怎样产生的以及偶极辐射的特点。 【重点难点】 达朗贝尔方程的解——推迟势,偶极辐射的分析,电磁场动量守恒定律。 第五章 电磁波的辐射电磁波产生系统是由物质(天线)和电磁辐射组成。天线激发电磁场,电磁波反过来影响天线的电荷与电流分布。分析这个问题通常把天线作为边界条件来处理。 §5.1 电磁场的矢势和标势1.用势描述电磁场麦克斯韦方程组 ,,, 假定电磁辐射区域在真空中,则有
构成了分析电磁波产生问题的出发点。
称为动态矢势。 于是
称为动态标势。 2.规范变换和规范不变性对于同一场量可有不同的势与之对应。例如
上述变换称为规范变换。
规范变换:使电磁场量保持不变的势变换。 由于势的非唯一性,我们可以对势施加一定的限制,如: ---------------------洛伦次规范条件 -------------------------------库仑规范条件 3.达朗贝尔方程下面导出势满足的方程。
应用洛伦次规范条件,得 --------------称为达朗贝尔方程
又由于
同理可得 ------------称为达朗贝尔方程 由达朗贝尔方程可以求解电磁辐射问题。 4.举例例1 求平面电磁波的势。 解: 在无源区域,达朗贝尔方程为
这是一个波动方程,在无界空间中的解为
式中的 另外,须满足洛伦次规范条件
将势的解代入上式,可得
下面求场量。
这与平面电磁波的场量关系相同。 §5.2 推迟势1.达朗贝尔方程的解先求解标量势方程的解。
求解思路:分三步,第一步,求点电荷位于坐标原点的势;第二步,求点电荷位于任意位置的势;第三步,求整个电荷分布产生的势。 (1) 设点电荷位于坐标原点,其电量为。点电荷的密度可用函数表示为
在球坐标系中,由于点电荷产生的势的球对称性,势仅与坐标有关,故达氏方程为
在原点之外,有 (1) 令
代入(1)可得
此方程的解为
所以 第一项表示向外辐射的球面波,第二项表示向原点汇聚的球面波。由于我们仅研究带电体辐射电磁波的问题,故只考虑第一项。因此
下面确定函数的具体形式。为此讨论的极限情形。在这种情形下,达氏方程中空间变化要比时间变化重要,达氏方程退化为泊松方程,即
而泊松方程的解为
由
得
于是
可以验证这个解是正确的。 (2) 点电荷不在原点,而在位置处,则电势为
(3) 对于连续电荷分布,有
同样对于矢势,有
2.解的物理意义—推迟势物理意义:时刻的场与时刻的源有关。这说明源所激发的场须经一定时刻延迟才能传到场点,其传输速度为光速。故上面得到的达氏方程的解又称为推迟势。 求出后(由于洛伦次规范条件,实际上只要求出其中的一个量),就可以求出电磁辐射。
§5.3 电偶极辐射1.计算辐射场的一般公式
若电流分布已知的情形下,可以用上式来计算电流激发的电磁辐射。 设电流是一定频率的交变电流,即
代入推迟势公式,得
式中。 把时间因子分开,即
(1) 应当指出,求出了之后,在电流分布区域之外,辐射场可由下式求出。
2.矢势近似展开先研究三个尺度: 辐射波长: 场点与源点间的距离: 电荷电流分布的范围: 应用小区域近似,即
在校区域近似情形下,仍存在三种情形: (1) 近区: (2) 感应区: (3) 远区(辐射区): 在上述三种不同的区域,电磁辐射具有不同的形式。 在小区域近似下,有
代入公式(1)得
展开式中的各项对应电磁多极辐射。 3.偶极辐射假定 ,即 满足这样的近似,称为偶极近似。 在偶极近似下,有
为了验证上式描述电偶极子产生的辐射,我们考虑离散情形。 , 式中表示电荷为的数目密度,求和对电荷种类求和。
式中为电偶极矩。 下面考虑电偶极子的辐射。在时变情形下,电偶极子振荡,即,但不变。因此
电偶极子产生的矢势为 (2) 为了计算辐射场强,需要求势的旋度()。在对(2)求导的过程中,会出现的高阶项。在远离辐射源的情形下,可以忽略。于是,可做代换
这样,求得的辐射场强为
在球坐标下,以方向为极轴,则有
结论: 在远离辐射源,电偶极子辐射TEM波。实际上为TM波。 4.辐射能流 角分布 辐射功率(1)辐射能流和角分布
角分布 这说明电偶极辐射具有方向性,如图所示。 (2)辐射功率 对一个较大的球面进行面积分,可得辐射功率
若写
辐射功率正比于频率的四次方。
5.短天线的辐射 辐射电阻(1)短天线的辐射 天线电流分布近似为
又 辐射功率为
短天线为电偶极辐射,辐射功率小,因而效率较低。 (2)辐射电阻 天线辐射电磁波后,能量扩散到空间中,需要电源补充能量。对天线而言,相当于存在一个辐射电阻。 电源供给功率为 (为峰值) 此功率等于辐射功率,于是有
作业:P225,1,2,6
§5.7 电磁场的动量1.电磁场的动量密度和动量流密度(1)电磁场动量守恒定律 研究电磁波与带电粒子体系的相互作用。在这一过程忠存在动量守恒。分析如下:从洛伦茨力密度出发
在真空中,有
代入力密度式,得
利用麦氏方程, , 写成对称形式
定义电磁场的动量密度
洛伦茨力密度写成 (1)
下面研究的物理意义。 利用公式
我们得到
同理有
式中为单位张量。
称为动量流密度张量。 于是(1)可写成
对空间进行积分,可得
上式右边表示单位时间内流进闭合面S的电磁场动量,而左边第一项表示单位时间内粒子系统动量的增加量,第二项表示闭合面S的电磁场动量的增加量。上式就是电磁场动量守恒定律。 (2)平面电磁波的动量密度和动量流密度 电磁场的动量密度与能流密度的关系
对于平面电磁波有
所以平均动量密度为
下面讨论平面电磁波动量流密度张量 , 且
同理有 ,, 所以只有分量。
2.辐射压力(略)作业:P225,7,8,10
本章小结 1.动态矢势和动态标势
2.库仑规范和洛伦茨规范 库仑规范条件: 洛伦次规范条件: 3.规范变换
4.达朗贝尔方程
5.推迟势公式
6.偶极辐射
7.偶极辐射的方向性
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